最速降線問題[編輯]https://zh.wikipedia.org/zh-tw/%E6%9C%80%E9%80%9F%E9%99%8D%E7%B7%9A%E5%95%8F%E9%A1%8C

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從點A到點B的最速降線是一條擺線。

最速降線問題,又稱最短時間問題最速落徑問題。問題如下:假想你正在側視的場景有高低不同的兩點,且高點不是在低點的正上方,若從高點放開一個靜止的質點讓它沿著任一路徑(直線、曲線、或折線皆可)滑到低點,其間只有均勻的重力作用而沒有摩擦力,則怎樣的路徑可讓這段行程的時間最短?在部分歐洲語言中,這個問題稱為Brachistochrone,即希臘語中的「最短」(brachistos)和「時間」(chronos)。本問題的解答是擺線(而非很多人會猜想的直線),可以用變分法證明。

歷史

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1638年,伽利略在《論兩種新科學》中以為此線是圓弧。約翰·白努利參考之前分析過的等時降落軌跡,證明了此線是擺線,並在1696年6月的《博學通報》發表。艾薩克·牛頓雅各·白努利萊布尼茲羅必達都得出同一結論,即正確的答案應該是擺線的一段。除了羅必達的解外,其他人的解都在1697年5月的《博學通報》出現。

證明

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約翰·白努利的證明

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費馬原理說明,兩點間光線傳播的路徑是所需時間最少的路徑。約翰·白努利利用該原理,對此問題進行解決。

運用機械能守恆定律,可以導出在恆定重力場中運動的物體的速度滿足

v=2gy,

式中y表示物體在豎直方向上落下的距離,g為重力加速度。通過機械能守恆可知,經不同的曲線落下,物體的速度與水平方向的位移無關。
通過假設光在光速v在滿足:v=2gy傳輸介質中運動形成的軌跡來導出最速降線。
約翰·白努利注意到,根據折射定律,一束光在密度不均的介質中傳播時存在一常數

sin⁡θv=1vdxds=1vm,

式中vm為常數(可認為為真空中光速c,θ為軌跡與豎直方向的夾角,dx為水平方向路徑微分,ds為運動方向路徑微分。

通過上述方程式,我們可以得到兩條結論:

  1. 在剛開始,當質點的速度為零時,夾角也必然是零。因此,最速降線在起始處與豎直方向相切
  1. 當軌跡變為水平即夾角變為90°時,速度達到最大。

為了簡化過程,我們假設質點(或光束)相對於原點(0,0)有坐標(x,y),且當下落了豎直距離D後達到了最大速度,則

vm=2gD.

整理折射定律式中的各項並平方得到

vm2(dx)2=v2(ds)2=v2((dx)2+(dy)2)

可以解得dxdy

dx=vdyvm2−v2.

代入v和vm的表達式得到

dx=yD−ydy

這是一個由直徑為D的圓所形成的倒過來的擺線的微分方程式

雅各·白努利的證明

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約翰的哥哥雅各·白努利說明了如何從二階微分得到最短時間的情況。一種現代版本的證明如下。
如果我們從最短時間路徑發生微小移動,那麼形成三角形滿足

ds2=dx2+dy2.

dy不變求微分,得到

2ds d2s=2dx d2x

最後整理得到

dxdsd2x=d2s=v d2t

最後的部分即二階微分下距離的改變量與給定的時間的關係。現在考慮下圖中的兩條相鄰路徑,中間的水平間隔為d2x。對新舊兩條路徑,改變量為

d2t1=1v1dx1ds1d2x
d2t2=1v2dx2ds2d2x

對於最短時間的路徑,兩個時間相等,故得到

d2t2−d2t1=0=(1v2dx2ds2−1v1dx1ds1)d2x

因此最短時間的情況為

1v2dx2ds2=1v1dx1ds1

最速降線的數學形式與最短時間

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在垂直平面上,自原點(0,0)至目的地(x1,y1)的最速降線具有以下數學形式:

x=12k2(θ−sin⁡θ), y=12k2(1−cos⁡θ).[1]

這裡的y座標軸方向向下,且y1≥0θ為此擺線參數表達式的參數,原點處θ=0

物體自原點沿最速降線滑至θ=θ1處所需的時間可由以下積分式給出:

t=∫θ=0θ=θ1dt=∫θ=0θ=θ1dsv

利用ds=dx2+dy2以及v=2gy,並以θ作為參數,整理後得

dsv=k2gdθ
t=k2gθ1

自此擺線的參數式中易知y的最大值為k2,此值必須等於擺線的繞轉圓直徑2r,因此

k=2r
t=θ1rg

現假設終點與原點直線距離 l ,且終點對原點的仰角ϕ。利用此擺線的參數式,可知

l=x12+y12=r(θ−sin⁡θ)2+(1−cos⁡θ)2
最速降線問題的終點俯角-最短下滑時間關係曲線。圖中原點到終點的直線距離定為1.00公尺,下滑時間隨俯角增大而縮短。
tan⁡ϕ=y1x1=1−cos⁡θθ−sin⁡θ

利用l的關係式求出r,並代回下滑時間中,得

t(l,θ)=lgθ(θ−sin⁡θ)2+(1−cos⁡θ)24

綜合上述,討論在 l 已知的情況下,下滑時間t與俯角ϕ的關係為

(ϕ,t)=(arctan⁡1−cos⁡θθ−sin⁡θ,lgθ(θ−sin⁡θ)2+(1−cos⁡θ)24)

外部連結

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參考資料

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  1. ^ Brachistochrone Problem -- from Wolfram MathWorld. [2014-08-10]. (原始內容存檔於2020-11-12).
  • 本頁面最後修訂於2025年6月8日 (星期日) 19:34。
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